Примечания:
Перенос энергии определяют с помощью образцовых средств измерений, аттестованных по потоку энергии или энергии пучка тормозного излучения с погрешностью це более 5%, с учетом неравномерности поля излучения, погрешности определения сечения пучка и нестабильности излучения во времени, і
Значение Zmin является ориентировочным.
Эффективная энергия тормозного спектра для дозиметров равна 0,36 максимальной энергии спектра.
Коэффициент перехода от экспозиционной, дозы к переносу энергий- для источников 137Cs и 60Со составляет соответственно 2,98 и 3,41 Дж/(м2-Р).
Коэффициенты приведены для дозиметров радиационного контроля. Для дозиметров' поглощенной, дозы иного назначения соответствующий коэффициент может быть использован, если при измерениях выполнены условия равновесия вторичных заряженных частиц.
Коэффициенты перехода для. конкретного источника излучения могут быть уточнены при его метрологической аттестации. ,
Внесистемные единицы физических величин приведены для справочных целей. . , -
Приложение 4. (Измененная редакция, Изм. №1).
ПРИЛОЖЕНИЕ 5 Справочное
Коэффициенты перехода от флюенса Ф нейтронов к поглощенной в ткани Д
и к эквивалентной Н дозам для различных энергий нейтронов
и эффективной энергии нейтронов
Энергия или эффективная ' энергия, Л1эВ |
Коэффициент Д/Ф перехода к поглощенной дозе, 15 10 Гр4м8/нейтр,; 10 " рад-м2/нейтр. |
Коэффициент Н/Ф перехода к эквивалентной дозе, 10 15 Зв-м!/нейтр.; 1Q 10 бэр-м’/нейтр. |
Тепловые |
0,31 |
0,90 |
10-7 |
0,37 |
0,89 |
10-6 |
0,45 |
0,85 |
10-5 |
0,50 |
0,85 |
10~4 |
0,50 |
0,85 |
5- 10-’ |
0,43 |
1,2 |
2-Ю-2 |
0,51 |
2,5 |
10-1 |
1,04 |
8,3 |
5-Ю-1 |
2,2 |
26 |
1 |
. 3,1 |
37 |
2,5 |
4,4 |
44 ■ |
5 |
5,5 |
46 |
10 |
7J5 |
50 |
20 |
8,2 |
44 |
4*. |
4,9 |
36 |
25 |
3,8 |
33 |
ПРИЛОЖЕНИЕ 6
Справочное
'Закон обратных квадратов расстояний
Закон устанавливает зависимость мощности дозы Р (или аналогичной характеристики поля) за вычетом вклада рассеянного в помещении излучения, усредненной по чувствительному объему детектора дозиметра, от расстояния ■R между центрами щеточника’излучения и детектора для установок с направо ленным излучением, в том числе, установок с коллимированным пучком или с открытой геометрией. . '
На больших расстояниях, на которых р'азмеры (источника, и детектора ииного меньше R, справедлив приближенный закон обратных квадратов
где Р; Pi— мощность дозы на расстояниях R и для точечного источника и детектора, обычно Ri == 1 м;
Соотношение между Р и Р (черт. 1) приводится выражением
Р ' Я’ Pf (>SPDdV'sdVD
₽ • VSVD И d* > (2)
где dVs, dVв—элементы объема Vs (или поверхности) источника $ н ечувствительного объема V D (или поверхности) детектора D;.
,ps, Pd—неравномерность источника и чувствительности детектора . по объему (поверхности) с учетом их анизотропии и поглощения излучения;
d—расстояние между элементами dV s и dVp , при этом d tse R.
Для встречающихся на практике размеров источника и детектора уточнение в выражении. (2) поправки на ослабление излучения в воздухе для Протяженных источника и. детектора, по сравнению с приведенной в формуле (1) для точечных источника и детектора, не требуется. - . •
В случае больших расстояний выражение < (2) может быть представлено s виде ряда по степеням 1/R / ' • . -
"р Zs ~г£> Zs^D Уе> -
Р —1-рО—1+^ -£•, ' ТО R2 — R2 т
XS *в + Ув■ Vd ZS ZD .
+2 pit ~6 pt + ••■, (3)
где б — отклонение от приближенного закона обратных квадратов (1); zs, 2 о и т- Дт—значения соответствующих величин, усредненных по объемам (поверхностям) источника и детектора Улс учетом неравномерности ps и pD (знаки z s и zo приведены для выбранных на черт. 1 направлений осей z 5» и z д )■
Выбор эффективных центров источника й детектора является произвольным и-определяется удобством расчета илИ представлений экспериментальных дан- . мых. . .с.’ьтт л'.' я -• ■ ;
Геометрия расположения источника ионизирующего излучении- и детектора
О g н О д> — эффективные центры источника w детектора
' Черт. 1
При выборе эффективных центров источника и_ детектора; имеющих _не“- симметричную форму, в точкйх, обращающих в нуль z s, zD, xs, хц, ys, yDr отклонение б в общем случае уменьшается. При этом; для симметричных тел, у которых эта точка совпадает с геометрическим центром, обращаются в нуль все члены с нечетными степенями х,. у, г. Из выражения (3) , а также с учетом членов разложения бсуіее высокого порядка малости, следует что отклонение б и взаимное влияние источника и детектора определяются в- основном их протяженностью по оси z.
Отклонение б, обусловленное этим влиянием, определяется членами, содержащими zs■ zD, xs■■ х&, ys■ уд и не поддается однозначному контролю путем измерения неравномерности поля по сечению детектора (справочное приложение 8). Контроль отклонения б необходим для установки, пределы перемещения дозиметра которой настолько малы, что не позволяют непосредственно проверить закон обратных квадратов для образцового и проверяемого, дозиметра.
Отношение (3) может быть представлено в виде-
' 3
р as+aDbs+bD~^ 2 “s aD
-p- =14-8=1+ R I R2 +■■ •, (4>
в случае источника и детектора, для которых xs- *д4-у$-Уд. = 0, например, для некоторых частных случаев симметричных по х и у источника и детектора, когда чувствительный объем (поверхность) детектора представляет цилиндр, шар или их поверхность, в пределах которых чувствительность является постоянной, источник является равномерным н также представляет цилиндр, шар или их поверхность, анизотропия и поглощение излучения , в источнике и детекторе отсутствуют, расстояние Л отсчитывается между геометрическими центрами источника и детектора (см. таблицу).
Выражение (4) позволяет оценить отношение Р/Р для реальных случаев, принимая, например, в качестве модели сцинтиллятора, -слабо поглощающего излучение, сплошной цилиндр, в качестве модели полостной ионизационной камеры или газоразрядного счетчика цилиндрической формы — поверхность переднего полуцилиндра (с точностью до вклада в показания обрати» рассеянного от заднего полуцилиндра излучения) и т. д.
Расчет согласно отношениям (2)—(4) дает возможность найти для протяженного источника S отношение значений PS,D(R) для проверяемого дозиметра D :к значениям мощностей доз, измеренных образцовым дозиметром Do с -точечным Рs(R) или протяженным PS,D° (R) детекторами. Соответствие расчетной зависимости PS’D/P s или pS’D/pS'D<> и полученной при измерениях с проверяемым дозиметром свидетельствует о том, что отклонение от зако- ма обратных квадратов объясняется геометрическими факторами, а поле излучения установки на различных расстояниях имеет постоянное спектральное распределение. Это позволяет уменьшить минимальное расстояние R до источника при измерениях по сравнению со случаем, когда имеет место приближенный закон обратных квадратов. -
С учетом неравномерности источника и чувствительности детектора, представляющих тела симметричной' формы (например, из-за поглощения излучения), при выборе эффективных центров источника и детектора в их геометрических центрах — в выражениях (3) и (4) появляются члены a s, a D первого порядка малости, что.приводит в обіЦем случае к увеличению отклонения 6 и к усилению взаимного влияния источника и детектора, описываемого произведением as-aD.
Для уменьшения влияния указанных факторов при обработке эксйерймен- тальных данных вместо отношения (4) следует применять следующее выражение
p.R-2 = ppi • =Н ,1+ pl (5)
тде <>'=fes+&D- -т<4+4)-
4" (<2S +aO ) . .
которое не содержит члена первого порядка малости и множителя,- описывающего взаимное влияние источника и детектора. Для симметричных и равномерных источников и детекторов <6 да = б.
' Выражение (5) является наилучшей аппроксимацией закона обратных квадратов на больших (в принципе — бесконечно больших) расстояниях. Произведение PR2 определяют из экспериментальных данных P(R—Rx)2с погрешностью б = Ь' /R2, .а смещение R^ эффективных центров источника и детектора относительно первоначально выбранных центров, например, геометрических, определяют из условия обращения в нуль разности (гs—zD). ■> .
Для больших (но уже не обязательно бесконечно больших) расстояний ^min и /?піах наилу.чщей аппроксимацией, которая приводит к наименьшей области изменения произведения измеряемой дозиметром мощности дозы на квадрат расстояния в йнтервале (1/J?min, 1Д?тах), является выражениеГеометрия расположения источника нли детектора |
Форма чувствительного объема или поверхности детектора, форма источника |
а |
b |
||||||||||||
|
|
1. Цилиндр |
0 |
г2 3 ~ 3 |
|||||||||||
с |
/ |
> V |
|
|
2. Поверхность цилиндра • |
0 |
г2 г 4+ h2Зг+2/і 2 ’ Г4-2/1 ’ 3- ' г+2/* |
||||||||
3. ПоверхнЬсТь полуцилиндра |
8г_ r+3/t Зя ’ г 4 2h |
||||||||||||||
|
|
4. Цилиндр |
0 |
га - -2-+V |
|||||||||||
|
|
5. Поверхность цилиндра |
0 |
г2r+4h- 3r42ft — 2 ' г4-2Л +r+2h |
|||||||||||
|
|
о |
6. Поверхность полуцилиндра |
r+h 2/1r±2h |
|
Коэффициенты а и b в формуле (4) для некоторых частных случаев
С. 22 ГОСТ 25935—83
Продолжение
|
Геометрия расположения источника или детектора |
Форма чувствительного объема или поверхности детектора, форма источника |
а |
ь |
|
|
7. Шар, |
/ 0 |
г2 5 |
|
|
8. Сфера |
0 |
Д |
|
|
9. Полусфера |
г |
3 |
Примечания: '
Передняя рабочая поверхность источника или детектора заштрихована для случаев полусферы и поверхностей полуцилиндров (случаи 3, 6, 9). Если рабочей является задняя, незаштрихованная часть поверхности, коэффициенты а и b в формуле (4) становятся отрицательными.
Коэффициенты а, Ь, размеры г, h, геометрические центры 0 относятся к источнику или детектору (в фор- муле (4)—индексы S или D).
Если дно цилиндра не является рабочей поверхностью, коэффициенты а и b для частных случаев, указанных в таблице, принимают вид:
/і2 ■
— а = 0, b г2 — — ; '
1 Здесь и далее по тексту — по ГОСТ 27451.
2 Установленные настоящим стандартом методы измерений параметров дозиметров, измеряющих дозу излучения, распространяются также на дозиметры, измеряющие мощность дозы.