Перейти до вмісту

Так как pm=0,5 МПа/0,2 МПа=2,5 больше 2, то расчет ведем по формуле (159). Для стехиометрической изопропаноло-воздушной смеси Mi = (60x0,044+28х0,956) кг×кмоль-1=29,4 кг×кмоль-1; Sui=0,295(0,2/0,1)-0,5=0,21 м×с-1; pе=9,3; Еi=8,0. Поскольку влияние встроенных деталей на турбулизацию однозначно неизвестно и объем реактора относительно невелик, выбираем значение c=8. При значении коэффициента расхода m=l имеем

Отсюда нетрудно вычислить, что диаметр предохранительной мембраны должен быть равен 0,5 м.

Пример 4 (обратная задача). В лабораторном сосуде объемом 0,01 м3, рассчитанном на давление 2,0 МПа и имеющем сбросное отверстие для установки предохранительной мембраны диаметром 2,5 см, проводят исследования по определению нормальных скоростей распространения пламени для стехиометрических метано-воздушных смесей при различных давлениях. Требуется определить, до какого максимального начального давления можно подавать в сосуд горючую смесь, чтобы после ее воспламенения в центре сосуда давление взрыва не превысило допустимого давления 2,0 МПа.

Так как с ростом давления нормальная скорость падает, то с некоторым запасом в качестве Sui выбираем значение 0,305 м×с-1, полученное для атмосферного давления. Для стехиометрической метано-воздушной смеси Mi=(16х0,094+20х0,906) кг×кмоль-1=26,9 кг×кмоль-1; Еi=7,4; pe=8,7. Значения фактора турбулизации и коэффициента расхода могут быть приняты соответственно c=1 и m=0,8.

Искомое значение начального давления взрыва в сосуде входит в значение pm=Pm/Pi, причем Pm=2,0 МПа в соответствии с условиями задачи. Записанное относительно pm критериальное соотношение (159) принимает вид

а следовательно, максимально допустимое начальное давление горючей смеси в сосуде

т. е. не должно превышать 0,6 МПа.

(Введено дополнительно, Изм. 1).

Побачили розбіжність з офіційним текстом?

Повідомити про неточність

Напишіть, що саме розходиться з офіційною публікацією. Код документа вкажіть у повідомленні — так ми швидше знайдемо потрібне місце.

Перейти до форми зворотного зв'язку

Дивіться також

Весь розділ →