---

При выборе времени одного измерения и числа измерений целесообразно воспользоваться фор­мулой для относительного С КО S результатов измерений скорости счета импульсов при наличии фона

/7_Пп

п

/7_П - П

где /_п И /ф — полное время измерений скоростей счета импульсов от источника вместе с фоном /7_П и от фона /7ф соответственно.

Следует иметь в виду, что оптимальное соотношение времени измерений скоростей счета импульсов от фона и источника вместе с фоном определяют по формулет. с. при большой скорости счета импульсов от источника время измерений счета импульсов от фона может быть уменьшено.

Примечание — При измерениях с многократной сменой источников допускают делать перерыв между отдельными сериями измерений.

(«о,-- «ф/) о - «ш^т)

и получают ряд значений R_m.

— і т

R = — Е /?,. (2)

т, . ¹

і -1

Л = 4Л; (3)

Ф_п = Ф_о /?, (4)

где А_о и Ф_о — активность радионуклидов и внешнее альфа-излучение эталонного источника, соответ­ственно, на установленную дату.

Примечание — Рекомендуется приводить (пересчитывать) результаты измерений на начало полуго­дия или квартала, или месяца.

п = 4 Е щ . (3)

^кі=

- ₌ (й_п - й_ф) (1 - й₀ г) . ₍₆₎

(п_о- /7_Ф) (1 - И_п Т) ■

Активность радионуклидов в поверяемом источнике А_п и его внешнее альфа-излучение Ф_и рас­считывают по формулам (3) и (4) соответственно.

Примечание — При поверке отдельных источников или группы близких по номинальным значениям активности источников измерения скорости счета импульсов от эталонного источника допускается выполнять в два этапа: например проводят пять измерений скорости счета импульсов (далее — измерения) от эталонного источника, затем 10 измерений от поверяемого источника и снова пять измерений от эталонного источника. Затем проводят измерения фона и т. д.В этом случае среднее арифметическое значение результатов измерений скорости счета им­пульсов от эталонного источника определяют по результатам 10 измерений (пять плюс пять изме­рений). Для следующего поверяемого источника используют пять предшествующих и пять последующих измерений от эталонного источника. Все вычисления проводят по формулам (5), (6). При оценке суммарного С КО по формуле (17) нестабильность компаратора не учитывают.

Относительное СКО отношения средних арифметических значений результатов измерений скоростей счета импульсов S_/? определяют по формуле

100.

(7)

т (т- 1)

S (Я, - R )² /= 1

Относительную погрешность среднего арифметического значения результатов измерений ак­тивности радионуклидов или внешнего альфа-излучения поверяемого источника 5_П при доверитель- А А Л J J А А

ной вероятности Р = 0,95 определяют по формуле

(8)

где Sy і — оценка относительного суммарного СКО среднего арифметического значения результатов I Л Л А A. A

измерений, вычисляемая по формуле

где 0_о — относительная погрешность эталонного источника, указанная в свидетельстве на него, для

вторичного эталона вместо

подставляют

из свидетельства на вторичный эталон, %;

0_К — относительная непс ключ енная систематическая погрешность компаратора (приложение Б), %; 0- — относительная неисключенная систематическая погрешность, обусловленная неточностью определения разрешающего (мертвого) времени компаратора, %, вычисляемая по формуле

(

/7-/7 "о

10)

где 8_Т — относительная погрешность определения разрешающего (мертвого) времени компаратора, %; К] — множитель, используемый при расчете результатов измерений с многократной сменой 1 z ,д. ,д. Л Л Л

источников. При числе измерений 10 и более множитель может быть принят равным двум = 2). Более точное значение множителя следует определять в соответствии с ГОСТ 8.207 по формуле

1,1 0

где q_k— коэффициент Стьюдента для доверительной вероятности 0,95 (приложение В);

01 = ^02 + ЄІ + е² ■

Погрешностью из-за нестабильности компаратора при многократной смене источников пре­небрегают.

Примечание — Вычисленное по формуле (8) значение относительной погрешности равно значению

относительной расширенной неопределенности с коэффициентом охвата & = 2, вычисляемой в соответствии с [3], [4]

Рассчитывают относительные значения С КО, %, умноженные на коэффициенты влияния, для

среднего арифметического значения результатов измерений скоростей счета импульсов от эталон­

н

5^ соответственно, по формулам:

ого, поверяемого источников и фона 55,55 ,

(12)

где п_оу, /7_П/-, Дфу — скорости счета импульсов от эталонного источника, от поверяемого источника и _ _ _ фона соответственно;

/?₀, /?_и, /?ф — средние арифметические значения результатов измерений скоростей счета импуль­сов от эталонного источника, от поверяемого источника и фона соответственно;

к — число измерений.

Рассчитывают СКО отношений средних арифметических значений результатов измерений скоростей счета импульсов 5 д от поверяемого источника, эталонного источника и фона S„ , & , 55 , %, по формуле

( 15)

Относительную погрешность среднего арифметического значения результатов измерений ак­тивности радионуклидов или внешнего альфа-излучения поверяемого источника 8_И, %, при довери­тельной вероятности 0,95 вычисляют по формуле

(16)

где Sy₂ — оценка относительного суммарного СКО результата измерений, %, вычисляемая по фор­

муле




(17)









где 9_V — относительная неисключенная систематическая погрешность, обусловленная нестабильнос­тью показаний компаратора за интервал времени от начала измерений эталонного источ­ника до начала измерений конкретного поверяемого источника, %, по данным исследова­ний или поверки компаратора (приложение Б);

К₂— множитель, используемый при расчете результатов измерений с однократной сменой источ­ников. При числе измерений 10 и более множитель К₂ может быть принят равным двум (К₂= 2). Более точное значение множителя следует определять в соответствии с ГОСТ 8.207 по формуле




где q_k— коэффициент Стьюдента для доверительной вероятности 0,95 (приложение В);

02 = + Є?, + Ок + 0? •

Примечание — Вычисленное по формуле (16) значение относительной погрешности равно значению относительной расширенной неопределенности с коэффициентом охвата к = 2, вычисляемой в соответствии с [3], [4].

3. Погрешность среднего арифметического значения результатов измерений активности радионуклидов и внешнего альфа-излучения 8_П не должна превышать установленной в ГОСТ 8.033. Для активности радионуклидов в эталонных источниках 1-го разряда значение 8_П должно быть не более 3 % — 4 %; в эталонных источниках 2-го разряда — не более 4 % — 6 %. Для внешнего альфа- излучения эталонных источников 1-го разряда значение 8_П должно быть не более 4 % — 5 %, 2-го разряда— не более 5 % — 6 %. В случае превышения установленных значений 8_И проводят повтор- А А Л і 1 А Л

ные измерения при увеличенном числе или времени измерений или измерения с многократной сменой источников вместо однократной.

3. Результаты измерений и расчетов записывают в журнал или протокол поверки и заверяют подписью поверителя. При автоматизированной системе обработки измерений на ЭВМ хранят копии свидетельств о поверке, заверенные подписью поверителя.

7 Оформление результатов поверки

1. На источники, отвечающие всем требованиям к эталонным радиометрическим источникам альфа-излучения, выдают свидетельство о поверке¹*. Оборотная сторона свидетельства о поверке должна содержать следующие данные:

• дату, на которую приведены значения активности радионуклидов или внешнего альфа-излу- z А «н А А «н д

чсния;

• значение активности радионуклидов или внешнего альфа-излучения (или обе характерис­тики);

• погрешность среднего арифметического значения результатов измерений активности радио­нуклидов с указанием доверительной вероятности;

• рекомендованное значение периода полураспада радионуклида.

2. Свидетельство о поверке выдают сроком на 3 года.

3. На источники, не удовлетворяющие требованиям настоящего стандарта, выдают извещение о непригодности с указанием причин. В дальнейшем эти источники в обращение не допускают.

^На территории Российской Федерации действуют правила по метрологии [5] (здесь и далее).ПРИЛОЖЕНИЕ А
(обязательное)

Метод измерений разрешающего (мертвого) времени компаратора

АЛ Данный метод распространяется на компараторы, используемые при измерениях скорости счета импульсов от источника.

А.2 Измерения разрешающего (мертвого) времени выполняют в следующем порядке.

А.2.1 Опытным путем подбирают два источника излучения для одновременного их размещения в ком­параторе, каждый из которых создает скорость счета импульсов п, имп с примерно равную

0,04

где т — ожидаемое мертвое время, с.

При подборе источников могут быть использованы разные типы альфа-источников, маски, закрывающие часть активной поверхности источников, комбинации из нескольких источников.

А.2.2 Устанавливают первый источник в компаратор, вместо второго источника устанавливают чистую подложку (без радиоактивного вещества). Измеряют скорость счета импульсов от первого источника Д]. Общее число импульсов, зарегистрированное при измерении, должно быть не менее 10⁷.

А.2.3 Не изменяя положения первого источника, на место чистой подложки (без радиоактивного вещества) устанавливают второй источник и измеряют суммарную скорость счета импульсов от двух ИСТОЧНИКОВ Д]2-

А.2.4 Не изменяя положения второго источника, удаляют первый источник и на его место устанавливают чистую подложку. Измеряют скорость счета импульсов от второго источника п₂.

А.З Разрешающее (мертвое) время т, с, вычисляют по формуле

-щ) (п_]2-

п₂

А.4 Проводят 3—5 измерений разрешающего (мертвого) времени и вычисляют среднее значение т. Относительную погрешность измерений мертвого времени 5_Т принимают равной максимальному отклонению от среднего значения разрешающего (мертвого) времени, %:

Результаты считают удовлетворительными при погрешности не более 20 %.

А.5 Данный метод является основным методом определения разрешающего (мертвого) времени компа­ратора. Радиотехнические методы определения разрешающего времени допускают применять только в случае совпадения полученных с их помощью результатов измерений с результатами измерений, полученными с помощью метода в соответствии с настоящим приложением.Оценка неисключенных систематических погрешностей компаратора 0_К и 0

Б.1 Неисключенная систематическая погрешность компаратора учитывает две составляющие, обуслов­ленные: влиянием неравномерности активного слоя источников 0_к1 и влиянием деформации или различием в толщине подложек сличаемых источников 0_к2-

Скачать бесплатно