7.3.5 Физические величины
Основные физические величины, описывающие свойства газа, заключенного в камере связи, входят в уравнения для расчета чувствительности микрофонов. Эти величины зависят от внешних условий, таких как статическое давление, температура и влажность. Значения этих величин и их зависимость от внешних условий указаны в приложении Е.
7.3.6 Внешние условия
Акустический передаточный импеданс так же, как и чувствительность микрофона, зависит от внешних условий, таких как статическое давление и температура.
7.3.7 Поправочные коэффициенты
Поправочные коэффициенты на потери из-за теплопроводности и капиллярных трубок рассчитывают из уравнений, указанных в приложениях А и Б.
7.4 Напряжение поляризации
При определении напряжения поляризации необходимо принять меры для его измерения непосредственно на контактах микрофона. Это особенно важно, если напряжение поляризации подается от высокоимпедансного источника, поскольку микрофон имеет конечное сопротивление изоляции. С другой стороны, имеются обоснованные способы измерения напряжения поляризации в удалении от микрофона на низкоомном выходе источника напряжения, если достоверно известно, что сопротивление изоляции микрофона достаточно высоко.
7.5 Неопределенность уровня чувствительности по давлению
Определение уровня чувствительности по давлению при градуировке методом взаимности при контролируемых условиях оценивают с неопределенностью приблизительно в 0,05 дБ на низких и средних частотах. Неопределенность повышается от 0,1 дБ на частотах 10 кГц и 20 кГц для лабораторных эталонных микрофонов типов LS1P и LS2P соответственно.
В замкнутой полости камеры связи теплопроводность между воздухом и стенками вызывает постепенный переход от адиабатических условий к изотермическим. Характеристика этого перехода зависит от частоты градуировки и от размеров камеры. Соответственно будет изменяться и звуковое давление, создаваемое микрофоном-излучателем, т.е. будет изменяться постоянное объемное смещение источника. Это изменение можно рассматривать как увеличение объема камеры связи, введя комплексный поправочный коэффициент Dн к геометрическому объему V в уравнении (3) или к площади поперечного сечения So в уравнении (4).
Поправочный коэффициент рассчитывают по формуле
, (А.1)
где Еv - комплексная функция преобразования температуры, определяемая в виде отношения усредненного по пространству синусоидального изменения температуры, вызванного звуковым давлением, к синусоидальному изменению, которое было бы выделено, если бы стенки камеры связи были бы совершенно непроводящими. В работе [1] значения Еv табулированы и даны в зависимости от параметров R и X, где R - отношение длины к диаметру камеры связи; Х = fl2/(кat); f - частота, Гц; l - отношение объема камеры связи к ее поверхности, м; at - коэффициент температуропроводности газа, м2/с.
В таблице А.1 даны значения Еv для нескольких R и Х с погрешностью до 0,00001. Для цилиндрических камер связи, описанных в приложении В, приводимая ниже аппроксимация для комплексной величины Еv дает удовлетворительные результаты.
, (A.2)
где
, , .
Модули, рассчитанные по формуле (А.2), имеют погрешность в 0,01 % для 0,125 < R < 8 и для Х > 5. Первые два члена уравнения (А.2) могут быть использованы для камер связи, отличающихся по форме от правильного цилиндра.
Таблица А.1 - Значения Еv
Действительная часть Еv |
X |
Мнимая часть Еv |
||||
R = 0,2 |
R = 0,5 |
R = 1 |
R = 0,2 |
R = 0,5 |
R = 1 |
|
0,72127 |
0,71996 |
0,72003 |
1,0 |
0,24038 |
0,22323 |
0,22146 |
0,80092 |
0,80122 |
0,80128 |
2,0 |
0,17722 |
0,16986 |
0,16885 |
0,83727 |
0,83751 |
0,83754 |
3,0 |
0,14818 |
0,14304 |
0,14236 |
0,85907 |
0,85920 |
0,85922 |
4,0 |
0,13003 |
0,12614 |
0,12563 |
0,87393 |
0,87402 |
0,87403 |
5,0 |
0,11732 |
0,11421 |
0,11380 |
0,89343 |
0,89348 |
0,89349 |
7,0 |
0,10030 |
0,09807 |
0,09777 |
0,91082 |
0,91086 |
0,91086 |
10,0 |
0,08477 |
0,08321 |
0,08300 |
0,93693 |
0,93694 |
0,93694 |
20,0 |
0,06086 |
0,06007 |
0,05997 |
0,94850 |
0,94851 |
0,94851 |
30,0 |
0,05002 |
0,04950 |
0,04942 |
0,95540 |
0,95541 |
0,95541 |
40,0 |
0,04349 |
0,04310 |
0,04304 |
0,96358 |
0,96359 |
0,96359 |
60,0 |
0,03568 |
0,03541 |
0,03538 |
0,96846 |
0,96846 |
0,96846 |
80,0 |
0,03098 |
0,03078 |
0,03076 |
0,97179 |
0,97179 |
0,97179 |
100,0 |
0,02776 |
0,02761 |
0,02758 |
0,98005 |
0,98005 |
0,98005 |
200,0 |
0,01972 |
0,01964 |
0,01963 |
0,98590 |
0,98590 |
0,98590 |
400,0 |
0,01399 |
0,01395 |
0,01395 |
0,99003 |
0,99003 |
0,99003 |
800,0 |
0,00992 |
0,00990 |
0,00989 |
Акустический импеданс Za,с на входе открытой капиллярной трубки определяется, исходя из теории длинных линий (5.6), уравнением
Za,с = Za,ttg(glc). (Б.1)
Между Za,t и g имеется соотношение
(Б.2)
, (Б.3)
где Jo(ka), Jо(Bka), J1(ka), J1(Bka) - цилиндрические функции Бесселя первого рода нулевого и первого порядков от комплексного переменного;
а - радиус трубки, м;
k = (-jw r/h)1/2 - комплексное волновое число, м-1;
B = (h/rat)1/2;
h - вязкость газа, Па×с;
r - плотность газа, кг/м3;
at - температуропроводность газа, м2/с.
Уравнения (Б.1), (Б.2), (Б.3) следует использовать для расчета поправочного коэффициента Dс по формуле (6).
В альтернативном случае капиллярная трубка может быть заглушена по всей длине подходящей по размеру проволочкой после установки в камеру связи микрофонов. В этом случае поправочный коэффициент равен 1.
Уравнения (Б.1), (Б.2), (Б.3) справедливы для идеальной цилиндрической трубки, зависят в 4-й степени от радиуса трубки. Однако в действительности форма внутренних частей трубки не соответствует форме кругового цилиндра и необходима градуировка трубки по потоку для того, чтобы определить ее эффективный радиус.
В таблицах Б.1 и Б.2 даны значения реальной и мнимой частей Za,с при опорных внешних условиях для обычно используемых размеров трубки и частоты соответственно; lс - длина капиллярной трубки.
Таблица Б.1 - Реальная часть Za,с, ГПа×с/м3
Размеры трубки в миллиметрах
lс = 50 |
Частота, Гц |
lс = 100 |
||||
а = 0,1667 |
а = 0,20 |
а = 0,25 |
a = 0,1667 |
a = 0,20 |
a = 0,25 |
|
3,018 |
1,457 |
0,597 |
20 |
6,041 |
2,916 |
1,195 |
3,019 |
1,457 |
0,597 |
25 |
6,044 |
2,919 |
1,196 |
3,020 |
1,458 |
0,597 |
31,5 |
6,049 |
2,922 |
1,198 |
3,022 |
1,459 |
0,598 |
40 |
6,059 |
2,928 |
1,201 |
3,025 |
1,460 |
0,599 |
50 |
6,072 |
2,937 |
1,205 |
3,029 |
1,463 |
0,600 |
63 |
6,094 |
2,951 |
1,212 |
3,036 |
1,467 |
0,602 |
80 |
6,130 |
2,975 |
1,225 |
3,047 |
1,473 |
0,605 |
100 |
6,185 |
3,011 |
1,243 |
3,063 |
1,482 |
0,610 |
125 |
6,270 |
3,069 |
1,272 |
3,093 |
1,499 |
0,620 |
160 |
6,422 |
3,173 |
1,326 |
3,137 |
1,524 |
0,633 |
200 |
6,643 |
3,331 |
1,408 |
3,207 |
1,564 |
0,654 |
250 |
6,989 |
3,595 |
1,550 |
3,326 |
1,631 |
0,689 |
315 |
7,542 |
4,066 |
1,817 |
3,534 |
1,750 |
0,750 |
400 |
8,353 |
4,944 |
2,381 |
3,871 |
1,943 |
0,849 |
500 |
9,068 |
6,288 |
3,535 |
4,504 |
2,314 |
1,034 |
630 |
8,670 |
7,336 |
5,631 |
5,807 |
3,113 |
1,435 |
800 |
6,375 |
5,311 |
4,375 |
8,332 |
4,890 |
2,378 |
1000 |
4,353 |
3,005 |
1,925 |
12,120 |
9,008 |
5,385 |
1250 |
3,545 |
2,127 |
1,146 |
9,191 |
7,926 |
6,740 |
1,600 |
4,171 |
2,410 |
1,196 |
4,326 |
3,021 |
1,951 |
2000 |
6,325 |
4,409 |
2,527 |
2,694 |
1,637 |
0,893 |
2500 |
4,979 |
3,717 |
2,768 |
2,807 |
1,580 |
0,783 |
3150 |
4,411 |
2,661 |
1,392 |
5,923 |
3,536 |
1,749 |
4000 |
5,238 |
4,019 |
3,075 |
5,946 |
4,825 |
3,903 |
5000 |
5,059 |
3,262 |
1,770 |
3,306 |
1,939 |
1,011 |
6300 |
4,578 |
2,920 |
1,672 |
6,571 |
5,375 |
4,137 |
8000 |
4,695 |
3,034 |
1,749 |
4,184 |
2,465 |
1,258 |
10000 |
4,977 |
3,363 |
1,952 |
3,902 |
2,539 |
1,540 |
12500 |
4,760 |
3,331 |
2,271 |
4,043 |
2,590 |
1,534 |
16000 |
4,753 |
3.263 |
2,137 |
4,535 |
2,813 |
1,517 |
20000 |
4,844 |
3,324 |
2,023 |
Примечания 1 Значения, использованные в этой таблице; с = 345,7 м/с; к = 1,40; r = 1,186 кг/м3; h = 18,3×10-6 Па×с; at = 21×10-6 м2/с. 2 Значения, данные в этой таблице, верны только при опорных внешних условиях. |
Таблица Б.2 - Мнимая часть Za,c, ГПа×с/м3
Размеры трубки в миллиметрах
lс = 50 |
Частота, Гц |
lс = 100 |
||||
а = 0,1667 |
а = 0,20 |
a = 0,25 |
a = 0,1667 |
а = 0,20 |
а = 0,25 |
|
0,097 |
0,074 |
0,049 |
20 |
0,096 |
0,114 |
0,090 |
0,122 |
0,092 |
0,061 |
25 |
0,120 |
0,143 |
0,112 |
0,153 |
0,116 |
0,077 |
31,5 |
0,151 |
0,180 |
0,141 |
0,195 |
0,147 |
0,098 |
40 |
0,191 |
0,228 |
0,180 |
0,244 |
0,184 |
0,123 |
50 |
0,238 |
0,285 |
0,225 |
0,307 |
0,232 |
0,155 |
63 |
0,299 |
0,359 |
0,283 |
0,390 |
0,295 |
0,197 |
80 |
0,376 |
0,455 |
0,360 |
0,488 |
0,369 |
0,246 |
100 |
0,465 |
0,569 |
0,452 |
0,610 |
0,461 |
0,308 |
125 |
0,569 |
0,710 |
0,567 |
0,782 |
0,592 |
0,396 |
160 |
0,701 |
0,905 |
0,731 |
0,980 |
0,743 |
0,496 |
200 |
0,824 |
1,123 |
0,923 |
1,228 |
0,933 |
0,623 |
250 |
0,916 |
1,380 |
1,170 |
1,556 |
1,186 |
0,792 |
315 |
0,888 |
1,664 |
1,500 |
1,990 |
1,527 |
1,021 |
400 |
0,479 |
1,842 |
1,922 |
2,511 |
1,948 |
1,306 |
500 |
-0,684 |
1,411 |
2,200 |
3,189 |
2,532 |
1,711 |
630 |
-2,739 |
-0,777 |
0,926 |
3,987 |
3,353 |
2,325 |
800 |
-3,890 |
-3,152 |
-2,510 |
4,280 |
4,213 |
3,186 |
1000 |
-3,031 |
-2,595 |
-2,130 |
1,338 |
3,162 |
3,730 |
1250 |
-1,382 |
-1,157 |
-0,944 |
-5,333 |
-4,384 |
-3,281 |
1600 |
0,429 |
0,456 |
0,282 |
-4,500 |
-3,768 |
-2,956 |
2000 |
0,260 |
0,971 |
1,221 |
-1,996 |
-1,663 |
-1,280 |
2500 |
-1,702 |
-1,552 |
-1,344 |
0,491 |
0,244 |
0,051 |
3150 |
0,205 |
0,199 |
0,053 |
2,428 |
2,283 |
1,692 |
4000 |
-1,074 |
-0,864 |
-0,524 |
-2,803 |
-2,434 |
-1,954 |
5000 |
0,208 |
0,438 |
0,406 |
0,186 |
-0,037 |
-0,190 |
6300 |
-0,070 |
-0,095 |
-0,219 |
-1,245 |
-0,607 |
0,209 |
8000 |
-0,041 |
-0,027 |
-0,138 |
0,872 |
0,643 |
0,336 |
10000 |
-0,056 |
0,152 |
0,212 |
-0,542 |
-0,699 |
-0,764 |
12500 |
-0,281 |
-0,295 |
-0,281 |
-0,210 |
-0,399 |
-0,532 |
16000 |
-0,174 |
-0,187 |
-0,228 |
0,430 |
0,349 |
0,142 |
20000 |
-0,109 |
-0,001 |
0,035 |
Примечания 1 Значения, использованные в этой таблице: с = 345,7 м/с; к = 1,40; r = 1,186 кг/м3; h = 18,3×-10-6 Па×с; at = 21×10-6 м2/с. 2 Значения, данные в этой таблице, верны только при опорных внешних условиях. |